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第五百六十章 U2 洒家这辈子值了感谢犁在剑走之后打赏的盟主（第6页）

aoa是攻角、

renetbsp;临界雷诺数。

其中雷诺数字如其意，是一种以雷诺命名的数值。

当时雷诺根据大量的实验现，由层流转变为湍流的转变过程非常复杂。

这个过程不仅与流v有关。

而且还与流体密度p、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关。

最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量pvdμ。

后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数“。

流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。

也就是.

流越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。

相反。

倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）

接着很快。

徐云便将这几个参数代入了方程里。

“mao.729aoa=2.92°rec=6.5x1o6”

“那么自由来流参数就是288.15”

“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是o.61”

“最后代入收敛准则，表面压力分布是6.66632”

“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的1o应该是o.231。”

写到这里。

徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格。

钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏。

这也是为什么这份资料会被列作如此高规格档案的原因。

接着很快。

徐云便在文件上找到了ma=o.7的对应1o数值。

其赫然便是.

o.229！

毫无疑问。

于敏拿出的这三个数值，确实是精确的解。

徐云：

“.”

白活了.jpg。

随后在接下来的时间里。

徐云这个小组出现了一个很奇怪的画风，交谈内容差不多是这样的：

“大于，中等间隙b和c区要做个柯尔莫哥洛夫尺度能谱的笔算，所以得先计算一下耗散率.”

“不用算了，17.63%，韩立同志你验算一下吧。”

“.大于，波数由度的所有大尺度分量累计而成的，v^k是度的傅里叶系数，所以要进行多次放缩”

“不用吧，韩立同志，我们只要假定对于任意固定的k，所有大于1k的尺度的累计耗散当是2νΩk≤2νk，其中e→o，当ν→o时，Ωk就可以直接被算出来了喏，你看。”

“那这个不规则的时度场.”